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儀器型號(hào)：N3000 Basic
工作原理：動(dòng)態(tài)光散射儀原理（Dynamic Light Scattering, DLS）
檢測(cè)范圍： 0.3nm-10.0μm
Nicomp 380 N3000系列納米激光粒度儀是在原有的經(jīng)典型號(hào)380DLS基礎(chǔ)上升級(jí)配套而來(lái)，采用動(dòng)態(tài)光散射（Dynamic Light Scattering, DLS）原理檢測(cè)分析顆粒的粒度分布，粒徑檢測(cè)范圍 0.3nm – 10μm。其配套粒度分析軟件復(fù)合采用了高斯（ Gaussian）單峰算法和擁有技術(shù)的 Nicomp 多峰算法，對(duì)于多組分、粒徑分布不均勻分散體系的分析具有優(yōu)勢(shì)。
技術(shù)優(yōu)勢(shì)
1、高靈敏度PMT檢測(cè)器；
2、可搭配不同功率光源；
3、精確度高，樣品真實(shí)值；
4、快速檢測(cè)，可以追溯歷史數(shù)據(jù)；
5、結(jié)果數(shù)據(jù)以多種形式和格式呈現(xiàn)；
6、符合USP,CP等個(gè)多藥典要求；
7、無(wú)需校準(zhǔn)；
8、復(fù)合型算法：
（1）高斯（Gaussion）單峰算法與的Nicomp多峰算法自由切換
9、模塊化設(shè)計(jì)便于維護(hù)和升級(jí)；
（1）可自動(dòng)稀釋模塊（選配）；
（2）自動(dòng)進(jìn)樣系統(tǒng)（選配）；
（3）搭配多角度檢測(cè)器（選配）；
Nicomp多峰分布概念
基線調(diào)整自動(dòng)補(bǔ)償功能和高分辨率多峰算法是Nicomp 380系列儀器所的兩個(gè)主要特點(diǎn)，Nicomp創(chuàng)始人Dave Nicole很早就認(rèn)識(shí)到傳統(tǒng)的動(dòng)態(tài)光散射理論僅給出高斯模式的粒度分布，這和實(shí)踐生產(chǎn)生活中不相符，因?yàn)楝F(xiàn)實(shí)中很多樣本是多分散體系，非單分散體系，而且高斯分布靈敏性不足，分辨率不高，這些特點(diǎn)都制約了納米粒度儀在實(shí)際生產(chǎn)生活中的使用。其開(kāi)創(chuàng)性的開(kāi)創(chuàng)了Nicomp多峰分布理論，大大提高了動(dòng)態(tài)光散射理論的分辨率和靈敏性。
圖一：Nicomp多分分布數(shù)據(jù)呈現(xiàn)
如圖一：此數(shù)據(jù)為Nicomp創(chuàng)始人Dave Nicole親測(cè)其血液所得的真實(shí)案例。其檢測(cè)項(xiàng)目為：高密度脂蛋白，低密度脂蛋白和超低密度脂蛋白，由圖中可以看出，其血液中三個(gè)組分的平均粒徑分別顯示在7.0nm；29.3nm和217.5nm。由此可見(jiàn)，Nicomp分布模式可以有效反應(yīng)多組分體系的粒徑分布。
Nicomp多峰分布優(yōu)勢(shì)
Nicomp系列儀器均可以自由在Gaussian分布模式和Nicomp多峰分布模式中切換。其不僅可以給出傳統(tǒng)的DLS系統(tǒng)的結(jié)果，更可以通過(guò)Nicomp多峰分布模式體現(xiàn)樣品的真實(shí)情況。依托于Nicomp系列儀器一系列優(yōu)異的算法和高靈敏性的硬件設(shè)計(jì)，Nicomp納米激光粒度儀可以有效區(qū)分1:2的多分散體系。
圖二：高斯分布及Nicomp多峰分布對(duì)比圖
如圖二：此數(shù)據(jù)為檢測(cè)93nm和150nm的標(biāo)粒按照1:2的比例混合后所測(cè)得的數(shù)據(jù)。左邊為高斯分布（Gaussian）結(jié)果，右圖為Nicomp多峰分布算法結(jié)果，兩者都為光強(qiáng)徑數(shù)據(jù)。從高斯分布可以得到此混合標(biāo)粒的平均粒徑為110nm-120nm之間，卻無(wú)法得到實(shí)際的多組分體系結(jié)構(gòu)。從右側(cè)的Nicomp多峰分布可以得到結(jié)果為雙峰，即如數(shù)據(jù)呈現(xiàn)，體系中的粒子主要分布于98.2nm以及190nm附近，這和實(shí)際情況相符。
為滿足不同客戶的實(shí)際檢測(cè)需求，我司的Nicomp 380 N3000會(huì)配備相應(yīng)的配置，旨在為客戶們?cè)诳刂瞥杀镜幕A(chǔ)上，得到需求的解決方案，達(dá)到收益。
產(chǎn)品優(yōu)勢(shì)
模塊化設(shè)計(jì)
Nicomp 380納米激光粒度儀是在應(yīng)用動(dòng)態(tài)光散射技術(shù)上的基礎(chǔ)上加入多模塊方法的*粒度儀。隨著模塊的升級(jí)和增加，Nicomp 380的功能體系越來(lái)越強(qiáng)大，可以用于各種復(fù)雜體系的檢測(cè)分析。
自動(dòng)稀釋模塊
帶有的自動(dòng)稀釋模塊消除了人工稀釋高濃度樣品帶來(lái)的誤差，且不需要人工不斷試錯(cuò)來(lái)獲得合適的測(cè)試濃度，這大大縮短了測(cè)試者寶貴時(shí)間，且無(wú)需培訓(xùn)，測(cè)試結(jié)果重現(xiàn)性好，誤差率＜1%。
380/HPLD大功率激光器
美國(guó)PSS粒度儀公司在開(kāi)發(fā)儀器的過(guò)程中，考慮到在各種實(shí)驗(yàn)測(cè)試條件中不同的需求，對(duì)不同使用條件和環(huán)境配置了不同功率的激光發(fā)生器。大功率的激光器可以對(duì)極小的粒子也能搜集到足夠的散射信號(hào)，使得儀器能夠得到極小粒子的粒徑分布。同樣，大功率激光器在測(cè)試大粒子的時(shí)候同樣也很有幫助，比如在檢測(cè)右旋糖酐大分子時(shí)，折射率的特性會(huì)引起光散射強(qiáng)度不足。
因?yàn)榇蠊β始す馄鞯奶匦?，?huì)彌補(bǔ)散射光強(qiáng)的不足和衰減，測(cè)試極其微小的微乳、表面活性劑膠束、蛋白質(zhì)以及其他大分子不再是一個(gè)苛刻的難題。即使沒(méi)有色譜分離，Nicomp 380納米粒徑分析儀甚至也可以輕易估算出生物高分子的聚集程度。
雪崩二極管 (APD) 探測(cè)器
Nicomp 380納米粒徑分析儀可以裝配各種大功率的激光發(fā)生器和雪崩二極管檢測(cè)器（相比較傳統(tǒng)的光電倍增管有3-5倍放大增益效果）。
APD通常被用于散射發(fā)生不明顯的體系里來(lái)增加信噪比和敏感度，如蛋白質(zhì)、不溶性膠束、濃度極低的體系以及大分子基團(tuán)，他們的顆粒的一般濃度為1mg/mL甚至更低，這些顆粒是由對(duì)光的散射不敏感的原子組成。APD外置了一個(gè)大功率激光發(fā)生器模塊，在非常短的時(shí)間內(nèi)就能檢測(cè)分析納米級(jí)顆粒的分布情況。
380/MA多角度檢測(cè)器（選配）
粒徑大于100 nm的顆粒在激光的照射下不會(huì)朝著各個(gè)方向散射。多角度檢測(cè)角器通過(guò)調(diào)節(jié)檢測(cè)角度來(lái)增加粒子對(duì)光的敏感性來(lái)測(cè)試某些特殊級(jí)別粒子。Nicomp 380可以配備范圍在10°-175，步長(zhǎng)0.7°的多角度測(cè)角器，從而使得單一90°檢測(cè)角測(cè)試不了的樣品，通過(guò)調(diào)節(jié)角度進(jìn)行檢測(cè)，改善對(duì)大粒子多分散系粒徑分析的精確度。
目錄結(jié)構(gòu)：
1.前言
2.動(dòng)態(tài)光散射原理
3.動(dòng)態(tài)光散射理論：光的干涉
小知識(shí)：光電倍增管（PMT)
小知識(shí)：光電二極管（APD)
5.粒子的擴(kuò)散效應(yīng)
6.Stoke-Einstein方程式
7.自相關(guān)函數(shù)原理
前言
近十幾年來(lái)，動(dòng)態(tài)光散射技術(shù)（Dynamic Light scattering, DLS），也被稱為準(zhǔn)彈性光散射（quasi-elastic light scattering, QELS）或光子相關(guān)光譜法（photon correlation spectroscopy， PCS）,已經(jīng)被證明是表征液體中分散體系的粒徑分布（PSD）的極有用的分析工具。DLS技術(shù)的有效檢測(cè)粒徑范圍——從5am（0.005微米）到10幾個(gè)微米。DLS技術(shù)的優(yōu)勢(shì)相當(dāng)明顯，尤其是當(dāng)檢測(cè)到300nm以下亞微米的粒徑范圍時(shí)，在此區(qū)間，其他的技術(shù)手段大部分都已經(jīng)失效或者無(wú)法得到準(zhǔn)確的結(jié)果。因此，基于DLS理論的設(shè)備儀器被廣泛采用用以表征特定體系的粒度分布，包括合成的高分子聚合物(如乳膠，PVCs等)，水包油和油包水的乳劑，囊泡，膠團(tuán)，微粒，生物大分子，顏料，燃料，硅土，金屬晶體，陶瓷和其他的膠體類混懸劑和分散體系。
動(dòng)態(tài)光散射原理
下圖所示為DLS系統(tǒng)的簡(jiǎn)單的示意圖。激光照射到盛有稀釋的顆粒混懸液的玻璃試管中。此玻璃試管溫度恒定，每一個(gè)粒子被入射光擊發(fā)后向各個(gè)方向散射。散射光的光強(qiáng)值和粒徑的分子量或體積（在特定濃度下）成比例關(guān)系，再帶入其他影響參數(shù)比如折射率，這就是經(jīng)典光散射（Classic light scattering)的理論基礎(chǔ)。
圖1：DLS系統(tǒng)示意圖
的動(dòng)態(tài)光散射方法（DLS）從傳統(tǒng)的光散射理論中分離，不再關(guān)注于光散射的光強(qiáng)值，而關(guān)注于光強(qiáng)隨著時(shí)間的波動(dòng)行為。簡(jiǎn)單來(lái)說(shuō)，我們?cè)谝欢ń嵌龋ㄒ话闶褂?0°角）檢測(cè)分散溶劑中的混懸顆粒的總體散射光信息。由于粒度的擴(kuò)散，光強(qiáng)值不斷波動(dòng)，理論上存在有非常理想化的波動(dòng)時(shí)間周期，此波動(dòng)時(shí)間和粒子的擴(kuò)散速度呈反比例關(guān)系。我們通過(guò)光強(qiáng)值的波動(dòng)自相關(guān)函數(shù)的計(jì)算來(lái)獲得隨時(shí)間變化的衰減指數(shù)曲線。從衰減時(shí)間常量τ，我們可以獲得粒子的擴(kuò)散速度D。使用Stokes-Einstein 方程式，我們最終就可以計(jì)算得出顆粒的半徑（假定其是一個(gè)圓球形狀）。
動(dòng)態(tài)光散射理論：光的干涉
為了容易理解什么叫做強(qiáng)度隨時(shí)間波動(dòng)，我們必須先理解相干疊加（coherent addition）或線性疊加（superposition）的概念,進(jìn)一步要知道檢測(cè)區(qū)域內(nèi)的不同的粒子產(chǎn)生了很多獨(dú)立散射光，這些獨(dú)立的散射光相干疊加或互相疊加的最終結(jié)果就是光強(qiáng)。這種物理現(xiàn)場(chǎng)被稱為“干涉”。下圖是光干涉圖樣。
每一束獨(dú)立的散射光波到達(dá)檢測(cè)器和入射激光波長(zhǎng)有相位關(guān)系，這主要取決于懸浮液中顆粒的精確定位。所有的光波在PMT檢測(cè)器的表面的狹縫中混合在一起，或者叫干涉在一起，最終在特定的角度可以檢測(cè)得到“凈”散射光強(qiáng)值，在DLS系統(tǒng)中，絕大部分都使用90度角。
小知識(shí)——光電倍增管（PMT)
光電倍增管（Photomultiplier，簡(jiǎn)稱PMT），是一種對(duì)紫外光、可見(jiàn)光和近紅外光極其敏感的特殊真空管。它能使進(jìn)入的微弱光信號(hào)增強(qiáng)至原本的108倍，使光信號(hào)能被測(cè)量。
光電倍增管示意圖
小知識(shí)——光電二極管（APD)
光電倍增管是由玻璃封裝的真空裝置，其內(nèi)包含光電陰極 (photocathode)，幾個(gè)二次發(fā)射極 (dynode)和一個(gè)陽(yáng)極。入射光子撞擊光電陰極，產(chǎn)生光電效應(yīng)，產(chǎn)生的光電子被聚焦到二次發(fā)射極。其后的工作原理如同電子倍增管，電子被加速到二次發(fā)射極產(chǎn)生多個(gè)二次電子，通常每個(gè)二次發(fā)射極的電位差在 100 到 200 伏特。二次電子流像瀑布一般，經(jīng)過(guò)一連串的二次發(fā)射極使得電子倍增，最后到達(dá)陽(yáng)極。一般光電倍增管的二次發(fā)射極是分離式的，而電子倍增管的二次發(fā)射極是連續(xù)式的。
應(yīng)用
光電倍增管集高增益，低干擾，對(duì)高頻信號(hào)有高靈敏度的優(yōu)點(diǎn)，因此被廣泛應(yīng)用于高能物理、天文等領(lǐng)域的研究工作，與及流體流速計(jì)算、醫(yī)學(xué)影像和連續(xù)鏡頭的剪輯。雪崩光電二極管（Avalanche photodiodes，簡(jiǎn)稱APDs）為光電倍增管的替代品。然而，后者仍在大部份的應(yīng)用情況下被采用。
動(dòng)態(tài)光散射理論： 粒子的擴(kuò)散效應(yīng)
懸浮的粒子并不是靜止不動(dòng)的，相反，他們以布朗運(yùn)動(dòng)（Brownian motion)的方式無(wú)規(guī)則的運(yùn)動(dòng)，布朗運(yùn)動(dòng)主要是由于臨近的溶劑分子沖撞而引起的。因此，到達(dá)PMT檢測(cè)區(qū)的每一束散射光隨時(shí)間也呈無(wú)規(guī)則波動(dòng)，這是由于產(chǎn)生散射光的粒子的位置不同而導(dǎo)致的無(wú)規(guī)則波動(dòng)。因?yàn)檫@些光互相干涉在一起，在檢測(cè)器中檢測(cè)到的光強(qiáng)值就會(huì)隨時(shí)間而不斷波動(dòng)。粒子很小的位移需要在相位上產(chǎn)生很大的變化，進(jìn)而產(chǎn)生有實(shí)際意義的波動(dòng)，最終這些波動(dòng)在凈光強(qiáng)值上反應(yīng)出來(lái)。
DLS測(cè)量粒徑技術(shù)的關(guān)鍵物理概念是基于粒子的波動(dòng)時(shí)間周期是隨著粒子的粒徑大小而變化的。為了簡(jiǎn)化這個(gè)概念，我們現(xiàn)在假定粒子是均一大小的，具有相同的擴(kuò)散系數(shù)（diffusion coefficient)。分散體系中的小粒子運(yùn)動(dòng)的快，將會(huì)導(dǎo)致光強(qiáng)波動(dòng)信號(hào)變化很快；而相反地，大粒子擴(kuò)散地畢竟慢，導(dǎo)致了光強(qiáng)值的變化比較慢。
圖示4使用相同的時(shí)間周期來(lái)觀測(cè)不同大?。ㄐ?，中，大）的粒子產(chǎn)生的散射光強(qiáng)變化,請(qǐng)注意，橫坐標(biāo)是時(shí)間t。
我們需要再次強(qiáng)調(diào)，光強(qiáng)的波動(dòng)并不是因?yàn)闄z測(cè)區(qū)域內(nèi)粒子的增減引起的
而是大量的粒子的位置變動(dòng)（位移）而引起的。
Stokes Einstein Equation
DLS技術(shù)的目標(biāo)是從原始數(shù)據(jù)（raw data)中確定粒子的擴(kuò)散系數(shù)“D”。原始數(shù)據(jù)主要是指光強(qiáng)信號(hào)的波動(dòng)，比如上述圖4中所示。通過(guò)擴(kuò)散系數(shù)D我們可以很容易的計(jì)算出粒子的半徑，這時(shí)候就是廣為人知的Stokes-Einstein方程式：
D=kT/6πηR （2）
這里k 指的是玻爾茲曼常數(shù)1.38 x 10-16 erg K-1；
T是溫度；
η是分散溶劑的額剪切粘度，比如20℃的水的η=1.002×10-2 泊；
從上述公式2中我們可以看到，通常情況下，粒子的擴(kuò)散系數(shù)D會(huì)隨著溫度T的上升而增加。溫度進(jìn)而也會(huì)影響溶劑粘度η。例如，純水的粘度在25℃下會(huì)落到0.890×10-2泊，和20℃下相比會(huì)有10%的改變。毫無(wú)疑問(wèn)，溶劑的粘度越小，粒子的無(wú)規(guī)則擴(kuò)散速度會(huì)越大，從而導(dǎo)致光強(qiáng)的波動(dòng)也越快。因此，溫度T的變化和粒徑的變化是*分不開(kāi)的，因?yàn)樗麄兌加绊懙搅藬U(kuò)散系數(shù)D。正因?yàn)檫@個(gè)原因，樣本的溫度必須保持恒定，而且必須非常精確，這樣才能獲得有實(shí)際意義的擴(kuò)散系數(shù)D。
從圖4的“噪聲”信號(hào)中無(wú)法直接提取出擴(kuò)散系數(shù)。但是可以清楚地看到，信號(hào)b比信號(hào)c波動(dòng)地快，但是比信號(hào)a波動(dòng)地慢，因?yàn)?，信?hào)b地粒徑一定在a和c之間，這只是很直觀地得到一個(gè)結(jié)論而已。然而，量化此種散射信號(hào)是一個(gè)很專業(yè)地課題。幸而，我們有數(shù)學(xué)方法來(lái)解決這個(gè)問(wèn)題，這就是自相關(guān)函數(shù)（auto-correlation)。
自相關(guān)函數(shù)原理
現(xiàn)在讓我們?cè)O(shè)定散射光強(qiáng)的自相關(guān)函數(shù)為IS(t)，在上述圖4中可以看到其隨時(shí)間而波動(dòng)。我們用C(t’)來(lái)標(biāo)識(shí)自相關(guān)函數(shù)。C(t’)可以通過(guò)如下方程式3來(lái)表達(dá)：
C(t’)=< Is(t)*Is(t-t’) > (3)
括號(hào)< >表示有很多個(gè)t和對(duì)應(yīng)的Is值。也就是說(shuō)，一次計(jì)算就是運(yùn)行很多Is(t)*Is(t-t’) 的加和，所有都具有相同的間隔時(shí)間段t’。
圖5是典型的Is(t)的波形圖，通過(guò)這張圖，我們可以認(rèn)為C(t’)和Is(t)之間有簡(jiǎn)單的比例關(guān)系，這張圖的意義在于通過(guò)C(t’)函數(shù)可以通過(guò)散射光強(qiáng)Is(t)的波動(dòng)變化“萃取”出非常有用的信息。
自相關(guān)函數(shù)C(t’)其實(shí)是表征的不同大小的粒子隨時(shí)間而衰變的規(guī)律。
點(diǎn)擊下載工作原理
粒徑檢測(cè)范圍 | 粒度分析：0.3 nm - 10 μm |
分析方法 | 動(dòng)態(tài)光散射，Gaussian單峰算法和 Nicomp多峰算法 |
| pH值 | 1-14 |
溫度范圍 | 0℃-90 ℃ |
| 濃度 | 40%w/v |
激光光源 | 15mW激光光源 |
檢測(cè)角度 | 90° |
檢測(cè)器 | PMT（光電倍增管) |
可用溶劑 | 水相,絕大多數(shù)有機(jī)相 |
樣品池 | 標(biāo)準(zhǔn)4 mL樣品池（1cm×4cm，高透光，石英玻璃或塑料）；1mL樣品池（玻璃，高透光率微量樣品池） |
分析軟件 | 必配科研級(jí)軟件 符合 21 CFR Part 11 規(guī)范分析軟件（可選） |
驗(yàn)證文件 | 有 |
電壓 | 220 – 240 VAC，50Hz 或100 – 120 VAC，60Hz |
計(jì)算機(jī)配置要求 | Windows 7及以上版本windows操作系統(tǒng)，40Gb硬盤，1G內(nèi)存，光驅(qū)，USB接口，串口（COM口） |
外形尺寸 | 56 cm * 41 cm * 24cm |
| 輔助增益模塊 | 自動(dòng)稀釋模塊（選配） 自動(dòng)進(jìn)樣器（選配） |
重量 | 約26kg（與配置有關(guān)） |
大功率激光發(fā)生器 | PSS使用一系列大功率激光二極管來(lái)滿足更多更苛刻的要求。使用大功率激光照射，以便從小粒子出貨的足夠的入射光。15mW, 35mW, 50mW, 100mW — 波長(zhǎng)為635nm 的紅色二極管。20 mW 50 mW 和 100 mW 波長(zhǎng)為 514.4nm的綠色二極管。 |
高靈敏性光電倍增管（PMT detector） | 高靈敏度 |
自動(dòng)稀釋系統(tǒng)模塊（選配） | 將初始濃度較高的樣本自動(dòng)稀釋至可檢測(cè)的的濃度，可稀釋初始固含量為50%的原始樣品，本模塊收保護(hù)，其可免除人工稀釋樣品帶來(lái)的外界環(huán)境的干擾和數(shù)據(jù)上的誤差，此技術(shù)被用于批量進(jìn)樣和在線檢測(cè)的過(guò)程中。 |
| 多角度檢測(cè)系統(tǒng)模塊（選配） | 提供多角度的檢測(cè)能力。使用高精度的步進(jìn)電機(jī)和針孔光纖技術(shù)可對(duì)散射光的接收角度進(jìn)行調(diào)整，可為微粒粒徑分布提供可高分辨率的多角度檢測(cè)。對(duì)高濃度樣品（≤40%）以及大粒子多分散系的粒徑提供了提供15至175度之間不同角度上散射光的采集和檢測(cè) |
| 自動(dòng)滴定模塊（選配） | 樣品的濃度及PH值是Zeta電位的重要參數(shù)，搭配瑞士萬(wàn)通的滴定儀進(jìn)行檢測(cè)，真正實(shí)現(xiàn)了自動(dòng)滴定，自動(dòng)調(diào)節(jié)PH值，自動(dòng)檢測(cè)Zeta電位值。免除外界的干擾和數(shù)據(jù)上的誤差，精確分析出樣品Zeta電位的趨勢(shì)。 |
| 樣品池 | 標(biāo)準(zhǔn)4 mL樣品池（1cm×4cm，高透光，石英玻璃或塑料）；1mL樣品池（玻璃，高透光率微量樣品池，最小進(jìn)樣量10μL）。 |
自動(dòng)進(jìn)樣器（選配） | 批量自動(dòng)進(jìn)樣器能實(shí)現(xiàn)最多60個(gè)連續(xù)樣本的分析而無(wú)需操作人員的干預(yù)。因此它是一個(gè)非常好的質(zhì)量控制工具，能增大樣品的處理量。大大節(jié)省了寶貴的時(shí)間。 |
納米載藥 | 納米藥物研究近些年主要著重在藥物的傳遞方向并發(fā)展迅猛，納米粒的大小可以有效減少毒性和副作用。所以，控制這些納米粒的粒徑大小是非常必要的。
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磨料 | 磨料既有天然的也有合成的，用于研磨、切削、鉆孔、成形以及拋光。磨料是在力的作用下實(shí)現(xiàn)對(duì)硬度較低材料的磨削。磨料的質(zhì)量取決于磨料的粗糙度和顆粒的均勻性。 |
化學(xué)機(jī)械拋光液(CMP SLURRY) | 化學(xué)機(jī)械拋光是半導(dǎo)體制造加工過(guò)程中的重要步驟?；瘜W(xué)機(jī)械拋光液是由腐蝕性的化學(xué)組分和磨料(通常是氧化鋁、二氧化硅或氧化鈰)兩部分組成。拋光過(guò)程很大程度上取決于晶片表面構(gòu)型。晶片的加工誤差通常以埃計(jì)，對(duì)晶片質(zhì)量至關(guān)重要。拋光液粒度越均勻、不聚集成膠則越有利于化學(xué)機(jī)械拋光加工過(guò)程的順利進(jìn)行。
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陶瓷 | 陶瓷在工業(yè)中的應(yīng)用非常廣泛，從磚瓦到生物科研材料及半導(dǎo)體領(lǐng)域。在生產(chǎn)加工過(guò)程中監(jiān)測(cè)陶瓷顆粒的粒度及其粒度分布可以有效地控制最終產(chǎn)品的性能和質(zhì)量。
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粘土 | 粘土是一種含水細(xì)小顆粒礦物質(zhì)天然材料。粉砂與粘土類似，但粉沙的顆粒比粘土大。粘土中易于混雜粉砂從而降低粘土的等級(jí)和使用性能。ISO14688定義粘土的顆粒小于63μm。
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涂料 | 涂料種類繁多，用途廣泛。涂料的顆粒大小及粒度分布直接影響涂料的質(zhì)量和性能。 |
污染物監(jiān)測(cè) | 粒度檢測(cè)分析在產(chǎn)品的污染監(jiān)測(cè)方面起著重要作用，產(chǎn)品的污染對(duì)產(chǎn)品的質(zhì)量影響巨大。絕大多數(shù)行業(yè)都有相應(yīng)的標(biāo)準(zhǔn)、規(guī)程或規(guī)范，必須嚴(yán)格遵守和執(zhí)行，以保證產(chǎn)品滿足質(zhì)量要求。 |
化妝品 | 無(wú)論是普通化妝品還是保濕劑、止汗劑，它們的性能都直接與粒度的大小和分布有關(guān)?；瘖y品的顆粒大小會(huì)影響其在皮膚表面的涂抹性能、分布均勻性能以及反光性能。保濕乳液(一種乳劑)的粒度小于200納米時(shí)才能被皮膚良好吸收，而止汗劑的粒度只有足夠大時(shí)才能阻塞毛孔起到止汗的作用。
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乳劑 | 乳劑是兩種互不相溶的液體經(jīng)乳化制成的非均勻分散體系，通常是水和油的混合物。乳劑有兩種類型，一種是水分散在油中，另一種是油分散在水中。常見(jiàn)的乳劑制品有牛奶（水包油型）和黃油（油包水型），加工過(guò)程中它們均需均質(zhì)化處理到所需的粒徑大小以期延長(zhǎng)保質(zhì)期。 |
乳劑 | 乳劑是兩種互不相溶的液體經(jīng)乳化制成的非均勻分散體系，通常是水和油的混合物。乳劑有兩種類型，一種是水分散在油中，另一種是油分散在水中。常見(jiàn)的乳劑制品有牛奶（水包油型）和黃油（油包水型），加工過(guò)程中它們均需均質(zhì)化處理到所需的粒徑大小以期延長(zhǎng)保質(zhì)期。 |
食品 | 食品的原料（粉末及液體）通常來(lái)源于不同的加工廠，不同來(lái)源的原料必須滿足某些特定的標(biāo)準(zhǔn)以使最終制品的質(zhì)量均一穩(wěn)定。原料性質(zhì)的任何波動(dòng)都會(huì)對(duì)食品的口味和口感產(chǎn)生影響。用原料的粒度分布作為食品質(zhì)量保證和質(zhì)量控制（QA/QC）的一個(gè)指標(biāo)可確保生產(chǎn)出質(zhì)量均以穩(wěn)定的食品制品。 |
液體工作介質(zhì)/油 | 液體工作介質(zhì)（如：油）越來(lái)越昂貴，延長(zhǎng)液體介質(zhì)的壽命是目前普遍關(guān)心的問(wèn)題。機(jī)械設(shè)備運(yùn)轉(zhuǎn)過(guò)程中會(huì)產(chǎn)生金屬屑或顆粒落入工作介質(zhì)中（如：油浴潤(rùn)滑介質(zhì)或液力傳遞介質(zhì)），因此需要一種方法來(lái)確定介質(zhì)（油）的更換周期。通過(guò)監(jiān)測(cè)工作介質(zhì)（油）中顆粒的分布和變化可以確定更換工作介質(zhì)的周期以及延長(zhǎng)其使用壽命。 |
墨水 | 隨著打印機(jī)技術(shù)的不斷發(fā)展，打印機(jī)用的墨水變得越來(lái)越重要。噴墨打印機(jī)墨水的粒度應(yīng)當(dāng)控制在一定的尺度以下，且分布均勻，大的顆粒易于堵塞打印頭并影響打印質(zhì)量。墨水是通過(guò)研磨方法制得的，可用粒度檢測(cè)分析儀器設(shè)備監(jiān)測(cè)其研磨加工過(guò)程，以保證墨水的顆粒粒度分布均勻，避免產(chǎn)生聚集的大顆粒。 |
膠束 | 膠束是表面活性劑在溶液中的濃度超過(guò)某一臨界值后，其分子或離子自動(dòng)締合而成的膠體尺度大小的聚集體質(zhì)點(diǎn)微粒，這種膠體質(zhì)點(diǎn)與離子之間處于平衡狀態(tài)。乳液、色漆、制藥粉體、顏料、聚合物、蛋白質(zhì)大分、二氧化硅以及自組裝TiO2納米管(TNAs)等 |
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